
STFT Flat-Top THz Source
Swiss THz Flat Top Bullet Source
一种太赫兹源,其输出在整个工作频带内保持在峰值 10 dB 以内,而不是在某一个频率上出现尖峰、两侧迅速下降。STFT 平顶覆盖 1.0 至 4.6 THz — 宽 3.6 THz,2.2 个倍频程 — 并以单个脉冲输出。在 10 MV/cm 以上,该脉冲不只是观察样品,而是驱动样品。
- 非线性太赫兹光谱学
- 光泵浦–太赫兹探测 — 光电导、载流子寿命、瞬态屏蔽
- 太赫兹泵浦–太赫兹探测 — 场驱动相变、饱和
- 太赫兹泵浦–光探测 — 场致双折射
- 超快开关测量,分辨率 ≈ 1 ps
- 太赫兹成像与无损检测
平顶为何重要 — 大多数太赫兹源在某一个频率上出现尖峰、两侧迅速下降,因此测量在峰值处很强,在其他各处噪声很大。平顶在整个频带内保持可用强度 — 一次扫描,质量均匀,没有偏好的频率。
四种配置 — 泵浦与探测均可以是太赫兹脉冲或激光,光学平台的布局使这四种组合无需重新搭建即可实现。配置的选择决定了所能获得的信息。激光作用于跨越带隙的电子;太赫兹场作用于运动缓慢的自由度 — 载流子、声子、自旋、化学键。
两个焦点工位,正反皆可 — 无论运行哪种配置,光束都在两个焦点之一交汇。工位 1 为紧聚焦,光斑最小、场强最高,为 0.14 mm。工位 2 为样品工位,样品周围空间更大,为 0.26 mm。
场强如何测量 — 强太赫兹脉冲会使金刚石晶体产生短暂形变,由此产生的 Kerr 旋转的幅度直接给出场强,无需功率计。该方法已与另一台光源上完全独立的标定进行比对,两者符合在约 8 % 以内。作为参照,10 MV/cm 与把电子束缚在原子上的场强相当,这正是该脉冲能够驱动材料而不只是探测材料的原因。
观察电子的开启过程 — 扫描两个脉冲之间的延迟,即可把横轴变成一把时钟。在转为导电态的半导体中,信号随电子的出现下降超过 90 %,其边沿宽度不到一皮秒 — 足以跟踪开关过程本身,而不只是其后续效应。
透视物体 — 太赫兹光可以穿过塑料、纸张、陶瓷和织物,但会被金属和水阻挡,因此适合在不打开、不损坏的前提下查看密封包装、涂层和复合材料的内部。STFT 平顶在这里同样有帮助 — 频带内每个频率都以可用的信号到达,因此对比度不会在偏离某一优势频率时迅速崩塌。
- ▸ 数值来自本系统的调试测量,光路处于敞开空气中。对光路进行吹扫可提高这些数值。完整的测量记录、方法与不确定度可按需提供。
- ▸ 水蒸气会吸收太赫兹光,因此光路通常需要吹扫。
| STFT 平顶频带 | 1.0 – 4.6 THz |
|---|---|
| 平顶宽度 | 2.2 个倍频程 |
| 最强处 | 3.4 THz |
| 可用范围 | 直至 12 THz |
| 峰值电场强度 | > 10 MV/cm |
| 保证下限 | 8 MV/cm |
| 单脉冲能量 | 4 µJ |
| 转换效率 | 0.6 – 0.9 % |
| 泵浦脉冲能量 | ≈ 0.7 mJ |
| 驱动激光器 | 1030 nm,ytterbium |
| 焦斑尺寸,工位 1 / 2 | 0.14 / 0.26 mm |
| 探测 | 场强,而非功率 |
| 内置相机 | 太赫兹 + 激光 |
| 延迟范围 | 电动,ps 级步长 |
| 光束高度 | 135 mm |
| 占地面积 | 120 × 90 cm(Terabullet 外壳) |
| 光学 | 太赫兹 | 激光闪光产生载流子,太赫兹脉冲读取随之出现的电导率。光电导、载流子寿命、瞬态屏蔽。 |
| 光学 | 光学 | 常规瞬态吸收,使用平台上已有的两条激光臂。带隙以上的布居动力学。 |
| 太赫兹 | 太赫兹 | 强脉冲驱动样品,第二个太赫兹脉冲对其进行读取。非线性太赫兹响应、场驱动相变、饱和。 |
| 太赫兹 | 光学 | 太赫兹场使样品发生形变,激光读取由此产生的双折射。场强测量即采用这一方式。 |
泵浦与探测均可以是太赫兹脉冲或激光,四种组合无需重新搭建光学平台即可实现。
| 开关过程中的信号变化 | > 90 % |
| 时间分辨率 | ≈ 1 ps |
| 最小延迟步长 | 0.015 ps |
| 相机 | 实时 |
| 物镜 | f/0.7 |
| 所示特征尺寸 | 3 mm |






